2數(shù)值模擬

為了避免系統(tǒng)回流的影響，建立一個長×寬×高為50 mm×10 mm×10 mm的流場模型，采用結(jié)構(gòu)化網(wǎng)格，如圖2所示。通過fluent的Eulerian模型、層流模型、Carreau黏度模型、壓力求解器，對PS/POE液液兩相流進行仿真分析。由于實驗時間較長，采用瞬態(tài)求解法，忽略重力、浮力、密度差、加熱不均帶來的影響。入口設(shè)置為速度邊界條件，出口邊界為壓力出口，流場上下前后4個面為周期邊界條件。為了確保仿真過程的準確性和經(jīng)濟性，以及獲得兩相流真實的分布情況，首先對網(wǎng)格無關(guān)性進行研究?？紤]3種數(shù)量（150×104、190×104、230×104個）的網(wǎng)格進行研究。當網(wǎng)格數(shù)量太少時，無法細致描述液滴表面處的形態(tài)（橢球型）。通過數(shù)值模擬，分析了液滴回縮時間t。從表2中可以看出，網(wǎng)格數(shù)量對于計算結(jié)果的影響很小，同時考慮到數(shù)值模擬計算的時間和經(jīng)濟性，采用190×104個網(wǎng)格。收斂時間的判斷依據(jù)殘差圖以及液滴形態(tài)兩個標準，計算每一步的殘差值設(shè)定為10-3，同時設(shè)置主視、俯視、左視3個監(jiān)測面（均位于球心處）用來觀察液滴形態(tài)。形態(tài)為球形時，計算收斂。

圖2計算區(qū)域網(wǎng)格

表2網(wǎng)格數(shù)與回縮時間表

3實驗研究結(jié)果

圖3是實驗所得液滴各時刻形態(tài)圖，用游標卡尺測量實驗結(jié)束后的PS液滴半徑R0為0.895 mm。

圖3液滴形態(tài)隨時間演化（實驗）

可以看出，從121 min開始，可以觀察到橢球形液滴已經(jīng)初步形成，即從121 min開始計算橢球形液滴的三軸長度，根據(jù)實驗裝置圖，L和B為x和y方向的液滴長度，W為z方向的長度，根據(jù)公式W＝R03/（LB）計算得到。

擬合出的液滴三軸長度隨時間的演變?nèi)鐖D4所示?？梢钥闯?，第一半軸隨著時間的增加逐漸縮短，第二和第三半軸隨時間的增加逐漸增大，并且在t=120~160 min時間段內(nèi)液滴第二半軸的長度變化與第三軸長度變化程度不相同。球形液滴的最終形態(tài)并不是一個三軸長度相同的球體，而是長短軸相等、第三軸較長的橢球體。理論上，根據(jù)體積守恒原則，最終得到的球體半徑R球=0.978 mm，實驗測量值較其略小，誤差原因分析有以下3方面：（1）初始圓柱細絲尺寸測量不準確，切割可能造成一定誤差；（2）受熱面為玻璃器皿下部，并且受室溫影響，受熱不均勻?qū)е翽OE基質(zhì)黏度分布不均，進而使變形過程中受力不均；（3）高分子材料中存在鏈狀分子，分子量分布不均勻。且實驗材料的純度無法達到100%，進而導(dǎo)致存在一定的誤差。因此，根據(jù)體積守恒原則，將實驗測量得到的B和L值代入計算公式，得到的W值將比球體理論半徑值偏大，如圖4所示。

圖4 230℃時PS液滴在POE基質(zhì)中的三軸時間演化（實驗）

實驗過程中，PS細絲在POE基質(zhì)中的回縮過程形態(tài)變化大致分為3個階段：第一階段，由纖維狀到圓棒狀；第二階段，從圓棒狀到橢球狀；第三階段，從橢球狀到球狀，分析第三階段的回縮過程，可以得到界面張力。由于材料形變不大，采用Maffettone-Minale（MM）模型計算界面張力。MM模型描述回縮過程如下：

式中：λ1-λ2為形狀因子；L和B分別為橢球的長半軸和短半軸長度，mm；ηm為基體黏度，Pa·s；R0為平衡時球形液滴半徑，mm；σ為界面張力，N/m；p為黏度比；t為時間，min。

通過實驗可以得到L和B的時間演化，界面張力可以通過ln(λ1-λ2)/(λ1-λ2)0~t的斜率求得。通過軟件擬合出的形狀因子隨時間演化的圖形如圖5所示。利用式（1）~式（3）計算得到，PS/POE體系在230℃時系統(tǒng)的界面張力為0.397 mN/m。

圖5 230℃時PS液滴在POE基質(zhì)中形狀因子隨時間演化

定性分析聚合物界面張力與系統(tǒng)黏度比之間的關(guān)系——實驗

定性分析聚合物界面張力與系統(tǒng)黏度比之間的關(guān)系——數(shù)值模擬

定性分析聚合物界面張力與系統(tǒng)黏度比之間的關(guān)系——數(shù)值仿真結(jié)果、結(jié)論